Абсолютне значення повного прискорення
МІНІСТЕРСТВО ОСВІТИ УКРАЇНИ
КИЇВСЬКИЙ НАЦІОНАЛЬНИЙ УНІВЕРСИТЕТ
ТЕХНОЛОГІЙ ТА ДИЗАЙНУ
МЕТОДИЧНІ ВКАЗІВКИ
до самостійної роботи студентів
при розв’язуванні задач з фізики
Розділи
МЕХАНІКА”, МЕХАНІЧНІ КОЛИВАННЯ ТА ПРУЖНІ ХВИЛІ,
МОЛЕКУЛЯРНА ФІЗИКА І ТЕРМОДИНАМІКА
КОНТРОЛЬНІ РОБОТИ № 1 ТА № 2
Затверджено на засіданні
кафедри фізики
протокол №5 від 27.12.2001 р.
Київ – 2002
Методичні вказівки до самостійної роботи студентів при розв’язуванні задач з фізики. Розділи “Механіка”, “Механічні коливання та пружні хвилі”, “Молекулярна фізика і термодинаміка”. Контрольні роботи №1 та №2 для студентів заочної форми навчання. /Упорядники А.П.Клименко, М.Т.Степашко, Л.І.Фролова, Л.М.Ханат – К.: КНУТД, 2002.– с. Укр. мовою.
упорядники: А.П.Клименко
М.Т. Степашко
Л.І. Фролова
Л.М. Ханат
Відповідальний за випуск зав. кафедрою фізики
А.П. Клименко
ПЕРЕДМОВА
Методичні вказівки мають на меті допомогти студентам у розв'язуванні задач з фізики, розділи “Механіка”, “Механічні коливання та пружні хвилі”, “Молекулярна фізика і термодинаміка”, зокрема студентам заочної форми навчання у виконанні контрольних робіт № 1 та № 2, які охоплюють теоретичний матеріал перелічених розділів фізики.
|
|
Змістом контрольних робіт є розв'язування певної кількості відповідних задач. Вміння розв'язувати задачі є одним з головних критеріїв оволодіння фізикою. І саме розв'язування задач викликає найбільші труднощі у студентів. Крім знання теорії, головним, що сприяє успіхові у розв'язуванні задач, є оволодіння спеціальними методами і прийомами для розв'язування певних груп задач. На цьому і зосереджено увагу в даному посібнику.
Матеріал розділів поділено на параграфи. На початку кожного з них подано короткий перелік формул і законів, які стосуються розв'язування задач відповідної теми. Ці формули дозволяють студентові скласти уявлення про обсяг теоретичного матеріалу, який необхідно опрацювати, і можуть слугувати формальним апаратом для розв'язування задач. Далі наведено приклади розв'язування найбільш типових задач, в яких показано застосування фізичних законів і викладено методи і прийоми розв'язання.
Для студентів заочної форми навчання подано таблиці варіантів контрольних робіт та список підручників з переліком відповідних розділів, які потрібно опрацювати для виконання відповідної контрольної роботи, та задачі для самостійного розв'язування.
|
|
Методичні вказівки також можуть бути використані студентами стаціонару і викладачами.
І. МЕХАНІКА
§1. Кінематика
Основні формули
Миттєва швидкість:
, (1.1)
S – шлях, пройдений тілом, t – час.
Середня швидкість:
, (1.2)
Миттєве прискорення:
. (1.3)
Середнє прискорення:
. (1.4)
А) Прямолінійний рух
При рівномірному русі (v = const, a = 0):
. (1.5)
Для випадку прямолінійного рiвнозмінного руху (a = const) шлях S, пройдений тілом за час t, визначається співвідношенням:
, (1.6)
а швидкість v, якої досягло тіло за цей же час, дорівнює:
. (1.7)
Тут vo – початкова швидкість.
Ці ж співвідношення у скалярній формі справедливі і для рівномірного та рівноприскореного руху по криволінійній траєкторії.
Б) Криволінійний рух
При криволінійному русі матеріальної точки напрям прискорення a не збігається з напрямком швидкості v. Складова прискорення, паралельна швидкості, – тангенціальне прискорення at; складова прискорення, перпендикулярна швидкості, – нормальне або доцентрове прискорення an.
|
|
Абсолютне значення повного прискорення
(1.8)
причому вектор a утворює з an кут a такий, що
. (1.9)
В кожній точці траєкторії
, (1.10)
де an – доцентрове (нормальне) прискорення, v – швидкість матеріальної точки, R – радіус кривини траєкторії.
В) Обертовий рух
При обертовому русі положення тіла (при заданій осі обертання) визначається кутом повороту (або кутовим переміщенням) Dj .
Миттєва кутова швидкість:
, (1.11)
де w – кутова швидкість, j – кутове переміщення, t – час.
Середня кутова швидкість:
, (1.12)
де Dj – зміна кута повороту за проміжок часу Dt.
Кутове прискорення:
, (1.13)
де w – кутова швидкість, t – час.
Лінійна і кутова швидкість кожної точки тіла, що обертається, пов'язані між собою формулою Ейлера:
|
|
, (1.14)
де R – відстань від точки до осі обертання.
Тангенціальне прискорення аналогічно пов'язане з кутовим прискоренням:
. (1.15)
Виходячи з наведених співвідношень, формула (1.8) для повного прискорення може бути записана у вигляді:
. (1.8*)
Якщо кутова швидкість w = const, обертовий рух по колу називається рівномірним.
При рівномірному обертанні можна визначити період обертання:
. (1.16)
Величина w в цьому випадку має також зміст колової частоти обертання w = 2pn, де n – лінійна частота обертання (кількість обертів за 1 секунду).
Для рівномірного та рівнозмінного обертання справедливі співвідношення (1.5-1.7) при заміні шляху S кутовим переміщенням Dj, швидкості v кутовою швидкістю w, початкової швидкості vo початковою кутовою швидкістю wo, прискорення a – кутовим прискоренням e :
, (1.17)
, (1.18)
. (1.19)
Динаміка
Основні формули
Другий закон Ньютона (рівняння руху матеріальної точки) у векторній формі:
, (1.20)
або
. (1.20*)
Тут P = mv – імпульс матеріальної точки (тіла); – результуюча сила, яка діє на матеріальну точку; m – маса матеріальної точки, a – прискорення.
Сила пружності:
. (1.21)
Тут k – коефіцієнт пружності (для пружини – жорсткість); x – абсолютна деформація.
Сила гравітаційної взаємодії:
, (1.22)
де G – гравітаційна стала, m1, m2 – маси взаємодіючих тіл, r – відстань між тілами (тіла розглядаються як матеріальні точки).
Сила тертя ковзання:
, (1.23)
де k – коефіцієнт тертя, N – сила нормального тиску тіла на опору.
Закон збереження імпульсу:
. (1.24)
Для двох тіл (і =2):
(1.25)
(випадок пружного удару),
m1v1+m2v2= (m1+m2)u (1.26)
(випадок непружного удару),
v1, v2 – швидкості тіл в початковий момент часу, u1 , u2 – швидкості тих же тіл в момент часу, прийнятий за кінцевий.
Кінетична енергія тіла, яке рухається поступально:
або . (1.27)
Потенціальна енергія пружно деформованої пружини:
. (1.28)
Тут k – жорсткість пружини, x – абсолютна деформація.
Потенціальна енергія гравітаційної взаємодії:
, (1.29)
де G – гравітаційна стала, m1 , m2 – маси взаємодіючих тіл, r – відстань між тілами, які розглядаються як матеріальні точки.
Потенціальна енергія тіл в однорідному полі тяжіння:
, (1.30)
де m – маса тіла, g –прискорення вільного падіння, h – висота підняття тіла над рівнем, прийнятим за нульовий за умови, що h << R (R – радіус Землі).
Закон збереження механічної енергії:
Е = Т + П = const. (1.31)
Робота А, що здійснюється постійною силою F:
A = FD r = FD r cos a, (1.32)
де D r – переміщення, a – кут між напрямками векторів сили Fіпереміщення D r.
Робота А визначається як міра зміни кінетичної енергії матеріальної точки:
А = DТ = Т2–Т1 . (1.33)
Миттєва потужність сили F:
, (1.34)
де А – робота сили, v – миттєва швидкість переміщення тіла, a – кут між напрямками сили і швидкості.
Середня потужність:
. (1.35)
Основне рівняння динаміки обертового руху відносно нерухомої осі z:
Mz= J e , (1.36)
де Мz – результуючий момент зовнішніх сил, що діють на тіло, відносно осі z, J – момент інерції тіла відносно осі обертання z, e – кутове прискорення.
Моменти інерції тіл правильної форми відносно осі обертання, що проходить через їхній центр мас:
а) стрижня, довжиною l відносно осі, що перпендикулярна до стрижня
; (1.37)
б) обруча (тонкостінного циліндра) радіуса R відносно осі циліндра
j = mR2; (1.38)
в) кулі радіуса R
; (1.39)
г) диска (суцільного циліндра) радіуса R відносно осі циліндра
; (1.40)
Теорема Штейнера:Момент інерції тіла відносно будь-якої осі обертання дорівнює:
J =Jo + ma 2, (1.41)
де Jo – момент інерції цього тіла відносно осі, що проходить через центр мас тіла, паралельної заданій осі, a – відстань між осями, m – маса тіла.
Кінетична енергія тіла, що обертається:
, (1.42)
де J – момент інерції тіла, w – кутова швидкість.
Кінетична енергія тіла, що котиться по площині без ковзання:
, (1.43)
де перший член являє собою енергію поступального руху, другий – обертового.
Робота А постійного моменту сили М, який діє на тіло, що обертається:
A = Mj . (1.44)
Дата добавления: 2018-04-05; просмотров: 594; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!