Первый закон ТД для потока
В технике приходится иметь дело с потоками вещества, протекающими через агрегат. Теплота подведенная к телу пойдет на изменение энтальпии, потенциальной энергии и на совершение технической работы. Q= ΔH+ΔUk+ΔUn; q=Δh+Δuk+Δun+lтех.; δq=dh+duk+dun+δlтех.;
Tdρ= dh+Wdw+gdz+δlтех.
Важной особенностью уравнения является его применение для течения с трением. Необходимо напомнить, что теплота в левой части уравнения – это внешняя теплота (теплота, которая подводится к потоку извне). Работа трения в свою очередь может быть передана потоку в форме теплоты. Таким образом, в левой части добавится теплота, выделившаяся за счет преодоления сил трения: q=qвнш.+qтр тогда уравнение будет иметь вид qвнш+qтр=dh+δlp=dh+wdw+gdz+δlтех+δlтр т.к. по сути qтр=δlтр, то qвнш=dh+δlp+dh+wdw+gdz+δlтех; qвнш=dh+δlp=dh-vdp. Получим для любого потока
vdp+wdw+gdz+δl тех+δlтр=0. Для течения без трения и технической работы vdp+wdw+gdz=0. Для горизонтального потока без трения vdp+wdw=0
Интегрирование дает dp= - (wdw/v)= ρwdw; p+(ρw*2/2)= const/
Второй закон ТД
2ТД (форм. Освальда) – теплота не может самопроизвольно передаваться от менее к более нагретым телам.
2ТД (форм. Карно) – невозможно создать периодически действующую тепло-механическую машину, которая бы всю подведенную теплоту превращала в работу(часть теплоты должна отводиться в окруж. среду).
Обратимый цикл. Условия обратимости требуют равенство температур, источников теплоты и рабочего тела в процессах передачи теплоты. Рассмотрим цикл АВСД
|
|
Разобъем его адиабатами на произвольное число циклов. Заменим получившийся цикл эквивалентными циклами Карно. Рассмотрим і-тий цикл, для него запишем ηt=1- = 1- ; T2i= Txi – холодного источника, Т1i=Тгi. Тогда = ; = ; = ; Увеличим число разбиений до бесконечности, тогда интеграл по контуру СДА: = . Перенесем интеграл в правую часть - =0. Учтем что Q2i= - , тогда Имеем математическое выражение 2ТД , где Ти – температура источника.
Необратимый цикл. температура горячего источника больше температуры холодного. Рассмотрим по аналогии цикл АВСД, у которого Т 2 > Т1
Тогда ηt= 1 – = .Ho T2i>T1i, => 1- < 1- ем все рассуждения, но с учетом записанного неравенства > . Имеем выражение
2 ТД для необратимого цикла < 0, ≤0 – интеграл Клаузиуса
Обратимый процесс Рассмотрим изолируемую систему в которой 2 тела обмениваются теплотой.
S из.сис = , тогда имеем математическое выражение
2ТД для разомкнутого обратимого процесса в изолируемой системе.
Необратимый процесс. Рассмотрим ту же схему, но ТА >ТВ.
ΔS из. сис = ΔSA + ΔSB, <ΔSB, ΔSB - >0
|
|
И получим обобщающее выражение для розомкнутых процессов ΔSиз.сис ≥0
Для необратимых ТД процессов, в которых часть удельной работы обязательно превращается в удельную теплоту δqтр, изменение удельгой энтропии dSнеобр = (δq+δqтр)/Т, где δq-удельная внешняя теплота в процессе. В случае необратимых ТД процессов dS необр> δq/Т – Это неравенство наз. Принципом возрастания энтропии
9. Цикл Карно.
Цикл Карно – это обратимый цикл, состоящий из 2-ух изотерм и двух адиабат.
ηt= 1- = 1- T2/T1 = ηtk. 1 теор. Карно – эффективность цикла
Карно не зависит от свойств рабочего тела, а определяется только уровнем
Температуры горячего и холодного источников. Так как цикл Карно
обратимый, темп. Т1 = Тг, а Т2 = Тх
2 теор. Карно в заданном диапазоне температур холодного и горячего источника
мах. КПД имеет цикл Карно, работающий в этом диапазоне.
Рассмотрим цикл Карно 1234, работающий в диапазоне горячего и холодного
источника ηt (ABCD)<ηt (abcd) = 1- , ηt (1234)= 1-(Tx/Tr), Tx≤T2m, Tr≥T1m
ð ηt (1234)≥ ηt(ABCD). Выше рассмотрены прямые циклы, все это справедливо и
для обратного. Но для обратного цикла Карно холодильный коэф.εк =
Для отопительного коэф. φк = . Цикл Карно идеальный в лбом случае.
|
|
Дата добавления: 2015-12-19; просмотров: 25; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!