Гидравлические сопротивления. Формулы потерь
Часть 1 Гидравлика
Лекция 1. Основные физические свойства жидкостей и газов. Гидростатика
1.1 Физические свойства жидкости
Жидкостью называют физическое тело, обладающее свойством текучести, в силу чего жидкость не имеет собственной формы, принимая форму камеры машины или русла, в которых она находится. В различных гидросистемах жидкость может выполнять функции: перемещаемого физического тела в транспортных гидромагистралях, передаточного звена в гидротрансмиссиях, энергоносителя в гидроприводах. Капельные жидкости характеризуются большим сопротивлением сжатию (почти полной несжимаемостью) и малым сопротивлением растягивающим и касательным усилиям, обусловленным незначительностью сил сцепления и сил трения между частицами жидкости. Газообразные жидкости обладают большой сжимаемостью и имеют малую вязкость. К газообразным жидкостям относятся все газы.
Одной из основных механических характеристик жидкости является ее плотность. Плотностью r (кг/м3) называют массу жидкости, заключенную в единице объема; для однородной жидкости
r = m / V , (1)
где m — масса жидкости в объеме V.
Удельным весом g (Н/м3) называют вес единицы объема жидкости, т. е.
g = G / V, (2)
где G — вес жидкости в объеме V.
Связь между удельным весом gи плотностью r легко найти, если учесть, что G = mg:
|
|
r = G /( gV ) = g / g . (3)
Сжимаемость - свойство жидкости изменять свою плотность при изменении давления и (или) температуры. Это свойство оценивается коэффициентами объемного сжатия b р и температурного расширения b t, представляющими собой относительное изменение объема жидкости при изменении давления и температуры
, ; (4)
, . (5)
Величина, обратная коэффициенту b p, представляет собой объемный модуль упругости К. Через модуль К формулу (1.4) можно переписать в виде зависимости, которую называют обобщенным законом Гука [2]:
D V / V = – D Р/ K. (6)
Отличительноесвойство жидкости – текучесть, обусловливает сопротивление относительному движению (сдвигу) слоев частиц жидкости и называется вязкостью . Вязкость в технической практике характеризуетсякоэффициентами:
- , Па с - коэффициент внутреннего трения, или динамический коэффициент вязкости, имеющий размерности: 1 Па с = 10 Пз = 103 сПз;
|
|
- - кинематический коэффициент вязкости. В технической практике принята размерность кинематического коэффициента вязкости в сантистоксах:
1 м2/с = 104 Ст = 106 сСт.
1.2 Энергетические характеристики состояния жидкости.
Вследствие невозможности определения в большинстве случаев ее количества, выражаются удельными величинами. Далее Э – энергия; F – сила; V – объем; G – вес; S – площадь. Для отдельных точек жидкости:
Гидростатическое давление в точке жидкости (кратко – «давление»)
= ; (7)
1 = 1 Па = 0.1 бар.
Напор - характеристика для объектов в целом, рассматриваемых как энергетические (сосудов, гидромагистралей, гидромашин)
. (8)
Давление, кроме того, имеет динамическую интерпретацию
Р = , (9)
Здесь Э – энергия; F – сила; V – объем; G – вес; S – площадь.
Кинематические характеристики потока:
Линейная скорость, осредненная по сечению потока S - v, м/с.
|
|
Объемная скорость, называемая расходом потока - Q, м3/с.
. (10)
Поправкой на использование осредненной скорости является - коэффициент Кориолиса для квадратичных значений скорости, и коэффициент Буссинеска – для линейных. При практических расчетах принимается = 1 – для турбулентного режима движения, = 2 – для ламинарного [2].
Гидростатика
Вывод формул Р и Нс
Рисунок 1 – Характеристики энергетического состояния покоящейся жидкости
На рисунке эпюрой показано распределение давлений и составляющих напора в гидростатической системе. Здесь Рн.п. – давление насыщенного пара, при котором жидкость закипает при заданной температуре. Эта величина при расчетах гидросистем ограничивает понижение давления опасностью возникновения кавитации[8].
Описание явления кавитации
Для покоящейся жидкости ее энергетические характеристики определяются следующими выражениями:
- давление в точке жидкости, (9)
здесь Ро – давление на ее поверхности;
|
|
gh – весовое давление над точкой, находящейся на глубине h, и имеющий удельный вес g;
Нс = z + Р/g - гидростатический напор, (10)
где z – вертикальная координата произвольной точки, называемая геометрическим напором;
Р/g - пьезометрический напор для произвольной точки с координатой z.
Закон Паскаля (рисунок 1,а,б), лежит в основе принципа действия множества гидравлических устройств и машин, преобразующих силы, перемещения и давления.
Преобразование силы. Для гидравлического домкрата (рисунок 2, а). согласно ф. (7)
F = Р*S. (11)
Это давление будет действовать на поршень В, площадь которого равна S2. Следовательно:
.
Практические случаи доминант давлений
Лекция 2. Кинематика и динамика жидкостей и газов
2.1 Характеристики потоков. Стуйная модель потока Эйлера
Поток представляет собой непрерывную массу частиц, движущихся по какому-либо направлению. Поперечное сечение потока может быть круглым – трубопроводы, или произвольным – каналы, русла.
Гидравлические сопротивления потоков зависят от степени ограничения их сечений твердыми стенками. Соответственно различают следующие виды потоков.
Напорный - поток, у которого по всему периметру живого сечения жидкость соприкасается с твердыми стенками (гидромагистрали, силовые трубопроводы).
Безнапорный - поток со свободной поверхностью (реки, каналы, канализационные трубы).
Струя - поток, неограниченный твердыми стенками.
Элементы модели потока Эйлера: линия тока - трубка тока - элементарная струйка – поток – смоченный периметр – живое сечение – эквивалентный диаметр
Режимы течения жидкости
Экспериментальные исследования потоков реальной жидкости показывают, что процессы, происходящие в них, существенно зависят от характера течения. Различают два режима течения жидкостей: ламинарный и турбулентный (рисунок 4, а, б).
Ламинарное течение характеризуется упорядоченным (слоистым) движением без перемешивания частиц жидкости и без пульсаций скоростей и давлений. При ламинарном режиме нагревание рабочей жидкости из-за трения минимально.
Когда скорость движения превысит некоторую критическую величину, слои начинают перемешиваться, образуются вихри; течение становится турбулентным, возрастают из-за трения потери энергии и температура рабочей жидкости.
При производстве технических расчетов конкретное состояние потока характеризуется критерием или числом Рейнольдса
, (16)
где v – скорость потока жидкости, м/с;
d – диаметр трубопровода, м;
n - коэффициент кинематической вязкости, м2/с.
б) |
а) |
Рисунок 4 – Структура ламинарного и турбулентного режимов течения жидкости
Для труб круглого сечения критическое число Рейнольдса Reкр = 2320. Если полученное значение числа Рейнольдса Re < Reкр, режим следует считать ламинарным, если же Re < Reкр – турбулентным.
Эпюры скоростей
2.3 Три уравнения кинематики и гидродинамики.
1. Уравнение кинематического баланса, называемое уравнением неразрывности потока и констатирующим постоянство расхода во всех его сечениях. Для двух произвольных сечений
Рисунок 7 – Движение жидкости в трубопроводе переменного сечения
Q1 = Q2 или v1S1 = v2S2. (14)
2. Уравнение динамического баланса, называемое гидравлическим уравнением количества движения и устанавливающим для участка потока между сечениями 1 и 2 баланс между импульсом силы и количеством движения
arQ(v2x – v1x) = SFx. (15)
3. Уравнение баланса удельной энергии, называемое уравнением Бернулли и констатирующим постоянство полных напоров потока во всех его сечениях за вычетом потерь. Для двух произвольных сечений
Н1 = Н2 ± hп, (16)
Н = - полный напор потока, (17)
где - скоростной напор потока.
(18)
- уравнение Бернулли для потока реальной жидкости,
где a - коэффициент Кориолиса, поправка на использование осредненной скорости для нелинейных режимов.
При практических расчетах принимается = 1 – для турбулентного режима движения, = 2 – для ламинарного
Рисунок 8 – Геометрическая интерпретция уравнения Бернулли
Кавитация - образование в капельной жидкости полостей, заполненных паром, газом, или их смесью (так называемых кавитационных пузырьков или каверн). Кавитационные пузырьки образуются в тех местах, где давление в жидкости становится ниже некоторого критического значения Рн.п. (давление насыщенного пара реальной жидкости при данной температуре).
Рисунок 9 – Пример кавитации в местном сопротивлении
2.4 Расход истечения для участков потоков - отверстий, насадок, трубопроводов и др., с известной разностью потенциалов – напоров DН или давлений DР, определяется по формулам:
Q = Q = , (19)
где So - проходное сечение русла; m - коэффициент расхода, определяемый из справочников или расчетом по физическому смыслу, отраженному формулой
,
где xуч – полное сопротивление участка.
2.5 Гидравлический удар в трубах. Пиковый бросок давления D Ру, возникающий в трубе в результате гидроудара, определяется формулами Н.Е. Жуковского:
-для полного гидроудара; (20)
-для неполног о гидроудара, (21)
где с – скорость волны в трубе; Т – период прохождения волной расстояния l до ближайшего отражателя и обратно; tз – время перекрытия сечения потока.
Вид гидроудара определяется формулами
tз < T – полный гидроудар, tз > T – неполный гидроудар,
где T = .
Лекция 3. Гидравлические потери. Основы расчета простых трубопроводов
Гидравлические сопротивления. Формулы потерь
Физические причины и технические виды гидравлических потерь
Местные потери определяются по формуле Вейсбаха:
, (22)
Потери по длине по формуле Дарси-Вейсбаха:
. (23)
Общие потери определяются по принципу наложения
, (24)
В основу расчета гидромагистралей положены задачи определения потерь напора на трение по длине и в местных сопротивлениях. Эти потери зависят от режима движения потока - турбулентного или ламинарного.
Re < Reкр - ламинарный режим – формула Дарси
l = (64...100) / Re; (25)
Re’пр > Re > Reкр - гидравлически гладкие трубы- формула Блазиуса
l = 0,3164 / Re 0,25; (26)
Re”пр > Re > Reкр - доквадратичная зона - универсальная формула Альтшуля:
l = 0,11 * (Δ r + 68 / Re )0,25; (27)
Re > Reпр - квадратичная зона – формула Шифринсона
l = 0,11 * Δ r 0,25. (28)
Здесь: Reкр = 2000...2300 для гладких труб;
Reкр = 1600...1700 для гибких трубопроводов;
Re ’ пр = 10 / Δ r ;
Re ” пр = 500 / Δ r ;
где Δr = Δ / d - относительная шероховатость.
Для участка простого трубопровода
Рисунок 11 - Блок-схема алгоритма расчета потерь давления в магистрали
Дата добавления: 2020-04-25; просмотров: 338; Мы поможем в написании вашей работы! |
Мы поможем в написании ваших работ!